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nous étions proposée. Le corps diélectrique, par le moyen de 

 la polarisation des atmosphères de ses molécules, ne fait que 

 transmettre de l'un à l'autre corps l'action entre les corps conduc- 

 teurs, neutralisant l'action, électrique sur l'un et transportant 

 sur l'autre une action égale à celle que le premier aurait exercée 

 directement. „ 



Si l'on observe que pour Faraday et pour Mossotti, les mots 

 action électrique, force électrique, sont à chaque instant pris comme 

 synonymes de charge électrique, densité électrique, on ne peut pas 

 ne pas reconnaître, dans les passages que nous venons de citer, 

 l'hypothèse que traduit l'égalité (29). Nous pourrons donc dire 

 que cette égalité exprime l'hypothèse particulière de Faraday et de 

 Mossotti 



Prise en toute rigueur, cette hypothèse n'est pas compatible 

 avec les principes sur lesquels repose la théorie de la polarisation 

 diélectrique; nous avons vu, en effet, comme conséquence de 

 l'égalité (24), que la densité de la couche électrique réelle répandue 

 à la surface d'un corps conducteur avait toujours une plus grande 

 valeur absolue que la densité, au même point, de la couche élec- 

 trique fictive qui équivaudrait à la polarisation du diélectrique 

 contigu. 



Mais cette même égalité (24) nous enseigne que l'hypothèse de 

 Faraday et de Mossotti, inacceptable si on la prend à la rigueur, 

 peut être approximativement vraie ; c'est ce qui arrive si eF! a une 

 valeur très grande par rapport à ^ . 



On peut donc dire que Yhypothèse de Faraday et de Mossotti 

 représentera une loi approchée si le nombre abstrait eF a, pour tous 

 h* diélectriques, une valeur numérique extrêmement grande. 



Examinons les conséquences auxquelles conduit cette suppo- 

 sition. 



L * capacité d'un condensateur à lame d'air ne varie guère 

 lorsqu'on fait, en ce condensateur, un vide aussi parfait que pos- 

 sible; on peut donc admettre que le pouvoir inducteur spécifique 

 ^ l'air par rapport à l'éther ne surpasse guère l'unité ou que le 

 nombre (l + 4 tcF ) relatif à rair peut être substitué au nombre 

 U+4TTeF 0 ) relatif à l'éther. 



Prenons deux charges électriques Q et Q' placées dans l'éther 



