CHAPITRE II 



La première électrostatique de Maxwell 



§ 1. Rappel de la théorie de la conductibilité de la chaleur 



Avant d'aller plus loin et d'aborder l'exposé des idées de 

 Maxwell, il nous faut arrêter un moment à l'étude de la conducti- 

 bilité de la chaleur. 



Considérons une substance, homogène ou hétérogène, niais 

 isotrope. 



Soient : (a?, y, z) un point pris à l'intérieur de cette substance; 

 T, la température en ce point; 



k, le coefficient de conductibilité calorifique en ce point. 

 Le flux de chaleur en ce point aura pour composantes suivant 

 les axes de coordonnées : 



(33) ■ «--*£■ 

 bx ' by ' ° z 



Considérons une partie continue d'un conducteur; un élément 

 de volume 



tfw = dx dy dz, 



découpé dans cette région, renferme une source de chaleur qui 

 dégage, dans le temps dt, une quantité de chaleur j dt; nous 

 pouvons nommer j ['intensité de la source. Nous aurons, d'après 

 cette définition, 



