ou bien, en vertu des égalités (33), 



« è(»© + è('S) + è(»S)+'-* 



Soit maintenant S la surface qui sépare deux substances, 1 et 2, 

 de conductibilités différentes. L'élément dS de cette surface ren- 

 ferme une source de chaleur superficielle qui, dans le temps dt, 

 dégage une quantité de chaleur J dS dt; J est l'intensité superfi- 

 cielle de la source. Nous aurons alors 



u x cos (N 15 x) + v, cos (N„ y) + w, cos (N„ 0) 

 + m, cos (N t , + cos (N„ y) + w t cos (N„ 0) = J 



Telles sont les équations fondamentales, données par Fourier, 

 qui régissent la propagation de la chaleur par conductibilité. On 

 sait comment l'œuvre de G. S. Ohm, complétée plus tard par 

 i; Kirchhoff, a permis de les étendre à la propagation du courant 

 électrique au sein des corps conducteurs. Pour passer du premier 

 problème au second, il suffit de remplacer le flux de chaleur par le 

 flux électrique, la conductibilité calorifique par la conductibilité 

 électrique, la température T par le produit eV de la constante des 

 'ois de Coulomb par la fonction potentielle électrostatique; enfin 

 de substituer à j et à J les rapports ^, ^, (T, I désignant les 

 densit és électriques solide et superficielle. 



Une extension analogue des équations de la conductibilité calo- 

 rifique peut servir à traiter de la diffusion d'un sel au sein d'une 

 d issoi u ti 0n aqueuse, selon la remarque bien connue de Fick. 



u ne analogie analytique peut aussi être établie entre certains 

 Problèmes relatifs à la conductibilité de la chaleur et certains pro- 

 blèmes d'électrostatique. 



^onsidérons, par exemple, le problème suivant : 



<onH C ° rpS ° est Pl ° ngé dans un es P ace E - Le C0FpS G et 1,(?s P ace E 

 - nttous deux homogènes, isotropes et conducteurs, mais ils ont 



