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des conductibilités différentes; est la conductibilité du corps G; 

 k 2 est la conductibilité de l'espace E. Le corps C est supposé 

 maintenu à une température invariable, la même en tous ses 

 points, que nous désignerons par A; les divers éléments de 

 l'espace E ne renferment point d'autre cause de dégagement ou 

 d'absorption de chaleur que celle qui provient de leur chaleur spé- 

 cifique y; chaque élément dw, de densité p, dégage donc, dans le 

 temps dt, une quantité de chaleur — p d\u y S- dt, en sorte que 



enfin, l'état de ce milieu E est supposé stationnaire, T y a, en 

 chaque point, une valeur indépendante de t, ce qui transforme 

 l'égalité précédente en 



Comment, pour réaliser un semblable état, faut-il distribuer les 

 sources de chaleur à la surface du corps G ? Quelle sera, aux 

 divers points de l'espace E, la valeur de la température T ? 



La température T, continue dans tout l'espace, devra prendre, 

 en tout point du corps G et de la surface qui le termine, la valeur 

 constante A; en tout point de l'espace E, elle devra vérifier 

 l'équation 



AT = 0, 



à laquelle se réduit l'équation (34), lorsqu'on y fait 



et qu'on y suppose k indépendant de x, ij, z\ T étant ainsi déter- 

 miné, l'équation (35), qui se réduira à 



fera connaître la valeur de J en chaque point de la surface qui 

 limite le corps C. 



