cette fonction Y déterminerait les composantes P, Q, R du champ 

 électrostatique au point (x, y, z) par les formules 



Le coefficient de conductibilité k serait remplacé par un coeffi- 

 cient K, caractérisant les propriétés diélectriques du milieu et que 

 l'on nommerait son pouvoir inducteur spécifique. 



Les composantes du flux de chaleur w, i?, iv seraient remplacées 

 par les composantes f, c/, h d'un vecteur qu'on nommerait la 

 polaritr au point (x, y, zj, en sorte que l'on aurait 



L'intensité j de la source calorifique serait remplacée par 4nKe, 

 e étant la densité é/eHrique solide, en sorte que l'équation (34) 

 deviendrait 



Dans le mémoire où il traite de la théorie que nous exposons en 

 ce moment, Maxwell ne considère jamais les surfaces de disconti- 

 nuité qui séparent les divers corps les uns des autres ; on peut en 

 effet, si l'on veut, supposer que le passage des divers corps les uns 

 dans les autres se fait d'une manière continue au travers d'une 

 couche très mince ; les physiciens ont souvent usé de ce procédé. 



Ces diverses règles, si elles existaient seules, pourraient être 

 regardées comme un simple jeu de formules, comme des conven- 

 tions purement arbitraires ; elles perdent ce caractère, pour prendre 

 celui d'une électrostatique, d'une théorie physique susceptible 

 d être confirmée ou contredite par l'expérience, lorsqu'on y joint 

 1 hypothèse suivante: 



(37) 



(38) 



+ 4îrKe = 0. 



