à la lettre e ; c'est la densité solide de la distribution électrique 

 fictive qui équivaut à la polarisation diélectrique ; c'est donc cela 

 même qu'au Chapitre I, nous avons désigné par la lettre e. 



D'autre part, comme le déplacement {f, g, h) est certainement, 

 pour Maxwell, l'exact équivalent de l'intensité de polarisation, 

 entre les composantes du déplacement et la quantité e, il n'hésite 

 pas à écrire (*) la relation que Poisson avait établie entre les com- 

 posantes de l'aimantation et la densité magnétique fictive, et que 

 Mossotti avait étendue aux diélectriques : 



(46, 



bit 



Une équation complète celle-là en fixant la densité superficielle 

 de Y électricité libre à la surface de séparation de deux diélectriques 

 1 et 2 ; dans les deux mémoires que nous analysons en ce moment, 

 Maxwell ne parle jamais de surfaces de discontinuité ; il n'écrit 

 donc pas cette équation ; mais la forme en est forcée, da moment 

 que l'on admet, d'une part, l'équation précédente et, d'autre part, 

 l'équivalence entre une surface de discontinuité et une couche de 

 passage très mince ; on peut donc adjoindre à l'équation précé- 

 dente la relation 



(47) E + /; cos (N t , x) + g x cos (N„ y) + K cos (N r z) 



+ f t cos (N„ x) + g t cos (N 8 , y) + h t cos (N 2 , z) = 0. 

 Moyennant les équations (45), l'égalité (47) devient 



(48) E + i- [P, cos (N w x) + Ql cos (N lt y) + R t cos (N x , *)] 



+ ~ [P t cos (N 2 , x) + Q, cos (N 8 , y) + B, cos (N„ *)] - °' 

 tandis que l'équation (46) devient 



(49) «4- bP 4_ 6 Q. bR -0 



(*) J. Glerk Maxwell, Sorarinc Papers, vol. I, p. 561, égalité (G). 



