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découlent. Il en serait autrement si quelque théorie, indépendante 

 de celle qui nous fournit les équations (55), nous permettait 

 d'exprimer e, E au moyen des dérivées partielles de Y, par des 

 relations irréductibles aux relations (56), (57) et (58) ; alors, en 

 éliminant e, E entre les relations (56), (57), (58) et ces nouvelles 

 relations, on obtiendrait des conditions auxquelles les dérivées 

 partielles de la fonction Y seraient soumises, soit en tout point du 

 milieu diélectrique, soit à la surface de séparation de deux diélec- 

 triques différents. 



C'est par cette méthode que se développe la théorie de l'aiman- 

 tation par influence donnée par Poisson, la théorie de la polari- 

 sation des diélectriques conçue, à l'imitation de la précédente, par 

 Mossotti. 



Lorsqu'en cette dernière théorie, on a posé les équations de la 

 polarisation sous la forme [Chapitre I, égalités (19)] 



A = - eF^(V + V), 

 B =_eFA(V + V), 

 C = - eF ^ (V + V), 



on en tire, en tout point d'un milieu continu, la relation [Chapitre I, 

 égalité (20)] 



analogue à nos égalités (56), et, à la surface de séparation de deux 

 milieux diélectriques, la relation [Chapitre 1, égalité (21)] 



(60) fF ,M^l) + êFt Ml+l)_ E = o, 



analogue à nos relations (58). Mais là ne s'arrête pas la solution- 

 La fonction (V + V) qui figure dans ces formules n'est pas simple- 



