santés p\ q', r' du flux de déplacement soient liées aux densités 

 électriques e, E par les équations de continuité 



¥ + Pl cos (N v x) + q\ cos (N lf y) + r\ cos (N,, 



+ Pi cos (N„ z) + cos.(N 4 , //) + ^ cos (N„ z) = 0, 



qui pourront s'écrire, en vertu des égalités (89), 



è« + S + 8 + ->-* 



g [E + f x cos (N H x) + ^ cos (N„ y) + *, cos (N n z) 



+ A cos (N„ x) + # 2 cos (N 2 , y) + ^ cos (N 2 , z)} = 0. 



Intégrées entre un instant où le système était à l'état neutre et 

 l'état actuel, ces équations redonnent les équations (46) et (47) ; le 

 présent raisonnement est, d'ailleurs, donné par Maxwell dans son 

 mémoire : On physical Lines of Force. 



Examinons les conséquences de ces équations et, en particulier, 

 «Je l'équation (47); appliquons-la à la surface de séparation d'un 

 d'électrique 1 et d'un conducteur non polarisante 2; le déplace- 

 ,nent {f v 9v h) étant nul en ce dernier milieu, l'équation (47) se 

 réduit à 



P°> E + h cos (N lt x) + 9x cos (N,, y) + *, cos (N n z) - 0. 



La su rface terminale du diélectrique est électrisée négativement 

 * Ux points où la direction du déplacement ou, ce qui revient au 

 , em . e ' la direction de la force électromotrice, pénètre dans le dié- 

 e c nque; e n e est é i ectrisée positivement aux points où cette même 

 ^ction *ort du diélectrique. 



PP'iquons cette proposition, qui découle si naturellement des 



