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■ Dans le cas d'une bouteille de Leyde (*) dont l'armature inté- 

 rieure est chargée positivement, une portion quelconque de verre 

 aura sa face intérieure chargée positivement et sa face extérieure 

 négativement. Si cette portion est tout entière à l'intérieur du verre, 

 sa charge superficielle est entièrement neutralisée par la charge 

 opposée des parties qu'elle touche; mais si elle est en contact avec 

 un corps conducteur, dans lequel ne peut se maintenir l'état 

 d'induction, la charge superficielle n'est plus neutralisée, mais 

 constitue la charge apparente que l'on appelle généralement charge 

 du conducteur. „ 



" Par suite, la charge qui se trouve à la surface de séparation 

 du conducteur et du milieu diélectrique, et que l'on appelait dans 

 l'ancienne théorie charge du conducteur, doit être appelée, dans la 

 théorie de l'induction, la charge superficielle du diélectrique envi- 



" D'après cette théorie, toute charge est l'effet résiduel de la 

 polarisation du diélectrique. „ 



Puisque Maxwel maintient formellement cette supposition, 

 comment fera-t-il disparaître la contradiction que nous avons 

 signalée? Le plus simplement du monde : Dans les équations (46) 

 et (47), qui rendent criante cette contradiction, il changera le 

 signe de e et de E et il écrira (**) 



(91) * = *t 4_ M. _j_ — 



bx^ by ~r bz' 



m ) E = f x ces (N 15 x) + 9l cos (N 15 y) + h, cos (N„ z) 

 + U cos (N 2 , x) + g t cos (N 2 , y) + K cos (N„ z). 



L'égalité (90), qui fait connaître la charge superficielle d'un 

 lelectrique au contact d'un conducteur, c'est-à-dire, dans l'hypo- 

 thèse de Maxwell, la charge même du conducteur, sera alors rem- 

 placée—"-- 6 



Par l'égalité 



3 ( N i> *) + 9, cos (N„ y) + K cos (N v z). 



