C'est d'ailleurs pour les mêmes corps que les équations (94) sont 

 valables, ce qui permet de donner de l'énergie électrostatique ces 

 deux autres expressions (*) : 



(96) U - 1 j" K (P> + Q* + R*) dw, 



(97) V = 2n ÇfLt£±» dm . 



Dans le cas où le système est en équilibre électrique, les lois 

 de l'électrodynamique montrent qu'il existe une certaine fonction 

 Y (x, y, z) telle que l'on ait (**) 



Q 



(100) 



Les expressions (95) et (96) de l'énergie interne d'un système en 

 équilibre peuvent alors s'écrire (***). 



Une intégration par parties permet de transformer l'égalité (#) 

 î l'égalité 



+ \ | ^ ïfr cos (N w + ^ cos (N w y) + *, cos (N n *) 



+ A cos (N 2 , a:) + # 2 cos (N 2 , y) + # 2 cos (N„ z)] & 



(*) J- Uerk Maxwell, Traité d'Électricité et de Magnétisme, t. I, P- l? 6 - 

 (**) iWd., t. II, p. 274. éauations (R). 



