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Dans une note (*) ajoutée à la traduction française du Traité 

 de Maxwell, M. Potier a déjà fait justice de ce rapprochement; 

 il est bon d'insister sur ce qu'il a de fallacieux. 



Les égalités (105) et (106) sont des conséquences purement 

 algébriques de la forme analytique de la fonction V, forme donnée 

 par l'égalité (107); au contraire, la forme analytique de la 

 fonction Y est inconnue et les égalités (103) et (104) résultent 

 d'hypothèses physiques. 



§ 3. Retour à la première électrostatique de Maxwell 

 Les équations que nous venons d'écrire offrent une profonde 

 analogie avec les équations auxquelles conduit la théorie de la 

 conductibilité de la chaleur; dans son Traite d'Electrinte >.t 

 Magnétisme, Maxwell ne reprend pas ce rapprochement, <|ui avait 

 été le point de départ de ses recherches sur les milieux diélec- 

 triques; mais il y insiste dans son Traité élémentaire d'Electri- 

 cité (**). Et en effet, on passe aisément des formules sur la théorie 

 de la chaleur, données au Chapitre II, aux formules que Maxwell 

 donne dans son Traité d'Électricité et de Magnétisme si, entre les 

 grandeurs qui figurent dans ces formules, on établit le tableau 

 de correspondance que voici : 



Théorie de la Chaleur 

 T, température ; 

 m, v, ic, composantes du flux de 



chaleur; 

 k, coefficient de conductibilité 



calorifique ; 



;', intensité d'une source solide 

 de chaleur; 



J, intensité d'une source super- 

 ficielle de chaleur. 



Électrostatique 



Y; 



f, g, /<, composantes du déplace- 

 j ment électrique; 



, le pouvoir inducteur spéci- 

 fique étant K; 

 e, densité électrique solide; 



E, densité éleclrique superfi- 

 cielle. 



(•) J. Clerk Maxwell, Traité d Électricité et de Magnétisme, t. I, P- 10 g - 

 (**) J. Clerk Maxwell, Traité élémentaire d'Électricité, p. 6t. 



