3 



- 206 - 



jectile ; c = jq^s » P étant le P oids du projectile en kilos et a le 

 diamètre du projectile en mètres. 

 Il résulte de là que si on pose (*) 



p = kr 3 



r étant le rayon du projectile en mètres, on a 



Si on se reporte au tableau précédent, on voit que l'erreur rela- 

 tive résultant de la substitution de la valeur approchée cç>(v) à la 

 valeur exacte F(v) n'atteint jamais } j l00 ; or on ne peut guère 

 admettre que la loi de la résistance de l'air est connue avec une 

 approximation plus grande; dans tous les cas, cette erreur est bien 

 inférieure à l'influence de la variation de la densité de l'air avec 



D'autre part, si on considère une trajectoire pour laquelle la 

 vitesse initiale est supérieure à 400 m., s'il s'agit d'un projectile 

 de gros calibre, ou à 300 m., s'il s'agit d'un projectile de petit 

 calibre, on remarquera que, sur la portion de cette trajectoire où 

 la vitesse reste, dans le premier cas, supérieure à 400 m., et, dans 

 le second, à 300 m., l'inclinaison de la tangente variera dans des 

 limites fort restreintes. Il en résulte que, pour cette position de la 

 trajectoire, on pourra négliger les termes de l'ordre du carré de la 

 variation de l'inclinaison. 



Par suite, si 6 0 est l'inclinaison initiale et 9 l'inclinaison en un 

 point quelconque de la portion de trajectoire que nous considérons, 

 nous poserons 



