Maxwell, du flux de déplacement apparaît comme une étrangeté. 

 Elle devient, au contraire, très naturelle et, pour ainsi dire, forcée 

 si l'on tient compte des circonstances historiques et psychologiques. 



Au cours de ses recherches sur les diélectriques, Maxwell, nous 

 l'avons vu, ne cesse de s'inspirer des hypothèses de Faraday et 

 de Mossotti. A l'imitation de ce que Coulomb et Poisson avaient 

 supposé pour les aimants, Faraday et Mossotti avaient imaginé un 

 diélectrique comme un amas de petits grains conducteurs noyés 

 dans un ciment isolant, chaque petit grain conducteur portant 

 autant d'électricité positive que d'électricité négative; assurément 

 Maxwell, dans tous ses écrits, regarde cette image sinon comme 

 une représentation fidèle de la réalité, du moins comme un modèle 

 suggérant des propositions toujours vérifiées. 



Si, avec Faraday et Mossotti, on regarde un diélectrique polarisé 

 comme un ensemble de molécules conductrices sur lesquelles 

 l'électricité est distribuée d'une certaine manière, tout change- 

 ment dans l'état de polarisation du diélectrique consiste en 

 une modification de la distribution électrique sur les molécules 

 conductrices ; ce changement de polarisation est donc accompagné 

 de véritables courants électriques, dont chacun est localisé en un 

 très petit espace. D'ailleurs, on voit sans peine que ces courants 

 correspondent, en chaque point clu diélectrique, à un flux moyen 

 dont les composantes sont précisément données par les égalités (3). 

 Ce flux moyen n'est donc autre chose que le flux de déplacement. 



Dans son mémoire : On physical Lines of Force, Maxwell 

 écrit (*), en invitant son lecteur à se reporter aux travaux de 

 Mossotti : 8 Une force électromotrice, agissant sur un diélectrique, 

 produit un état de polarisation de ses parties semblable à la distri- 

 bution de la polarité sur les particules du fer que l'on soumet à 

 l'influence de l'aimant; tout comme la polarisation magnétique, 

 cette polarisation diélectrique peut être représentée comme un 

 état en lequel les deux pôles de chaque particule sont dans des 

 conditions opposées. „ 



" Dans un diélectrique soumis à l'induction, nous pouvons con- 

 cevoir que l'électricité est déplacée en chaque molécule de telle 



