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et, en tout point d'une surface de discontinuité, l'égalité 



(13) («, +7/,) cos (N v x) + (i\ +v,) cos {N v y) + (w, cos (N w «) 



H- (t* t +£ t )cos(N 8 ,*) + cos (N„y) + K+^ 4 ) cos (X v z) - 0. 



De ces égalités (12) et (13) découlent, en vertu des égalités (1), 

 (2), (10) et (11), les égalités 



(14) (<T + «)-0, 



(15) £ (I + E) - 0. 



La distribution électrique réelle peut varier d'un instant à 

 l'autre; il en est de même de la distribution fictive équivalente à la 

 polarisation diélectrique; mais en chaque point soit d'un milieu 

 continu, soit d'une surface de discontinuité, la somme de la densité 

 électrique réelle et de la densité électrique fictive garde une 

 valeur indépendante du temps, en sorte que les actions électro- 

 statiques qui s'exercent dans le système restent les mêmes d'un 

 instant à l'instant suivant. 



Admettre que le flux total est toujours uniforme ce serait, pour 

 celui qui reconnaîtrait en même temps la légitimité de toutes les 

 équations précédentes, nier les phénomènes électrostatiques les 

 mieux constatés; ce serait, par exemple, nier qu'un condensateur 

 puisse se décharger au travers d'un conducteur immobile jeté 

 entre les deux armatures. 



L'hypothèse qu'en tout système, en toutes circonstances, le flux 

 total est toujours uniforme est, de l'aveu de tous les commen- 

 tateurs de Maxwell, l'un des principes essentiels sur lesquels 

 repose la doctrine du physicien écossais. Suivons, au cours de ses 

 écrits, la formation de cette hypothèse. 



Dans le mémoire : On Faraday's Lines of Force, le premier 

 que Maxwell ait consacré aux théories de l'électricité, il n'est 

 point encore question de courant de déplacement; le courant 

 de conduction est seul considéré ; ce qui en est dit s'accorde 

 sans peine avec les considérations générales que nous avons 



