exigence ; il n'en est pas de même de la singulière théorie que 

 Maxwell développe en son Traité d'Électricité et de Magnétisme, et 

 que nous avons nommée sa troisième Électrostatique. 



Il n'existe nulle part d'autre charge électrique que la charge 

 fictive due à la polarisation diélectrique, d'autre densité que les 

 densités e, E; c'est à ces densités que les composantes du flux de 

 conduction seront reliées par les relations de continuité prises 

 sous leur forme habituelle. En tout point d'un milieu continu, on 

 aura (*) 



En tout point d'une surface de discontinuité, on aura (**) 

 (20) u x cos (N lf *) + v x cos (N„ y) + *, cos (N n *) 



+ k, cos (N 2 , x) + v 2 cos (N t , y) + w t cos (N„ z) + ~ = 0. 



Mais, d'autre part, les densités e, E sont liées aux composantes 

 A, B, G, de l'intensité de polarisation diélectrique, que Maxwell 

 désigne par f, g, h et nomme composantes du déplacement; la 

 relation entre ces quantités est donnée par les égalités suivantes, 

 que nous avons commentées dans la première partie de cet 

 écrit (***) et que Maxwell a soin de rappeler auprès des éga- 

 lités que nous venons d'écrire : 



/•gn fi ^A. bB bC 



e ~ b^" b7 + bF' 



(22) E = A, cos (N w ^ + B L cos (N 4 , y) + G, cos 0ï lf *) 

 + A 2 cos (N 2 , x) + B 2 cos (N t , y) + C 2 cos (N 2 , *). 



(•) J. Glerk Maxwell, Traité $ Électricité et de Magnétisme, trad. française, 

 1. 1, p. 506, égalité (2). On observera que ce passage contredit ce que donne 

 Maxwell a la p. 470, où il semble admettre que tout courant deconduction est 

 uniforme, conformément à ses anciennes idées. 



(**) J. Clerk Maxwell, loc. cit., t. I, p. 510, égalité (5). 



("*) 1" partie, t-alités i'»l ) et i'.H). 



( • ) J. Clerk Maxwell, T,;,ité ,C Motricité et «/.• Mu.nu'tùme, trad. française, 

 1. 1, p. 506, égalité (1) et p. 510, égalité (4). 



