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cipes; les uns et les autres dépendent de l'électrostatique fondée 

 sur les jois de Coulomb, de l'électrostatique classique créée par 

 Poisson. 



Cependant, le jugement que nous venons d'esquisser serait 

 injuste; on peut, dans le système de Maxwell, obtenir une mise en 

 équation du problème électrostatique; il suffit d'introduire des 

 suppositions convenables qui remplaceront l'expression analy- 

 tique de la fonction potentielle déduite, dans la théorie ordinaire, 

 des lois de Coulomb. 



Et d'abord, à l'intérieur d'un corps conducteur, les compo- 

 santes du flux de conduction sont proportionnelles aux compo- 

 santes de la force électromotrice: pour qu'il y ait équilibre, il faut 

 que les premières s'annulent et, partant les secondes, ce qu'expri- 

 ment les égalités 



p. = o, ^ = o, P = 0. 



bx by bz 



Sur une même masse conductrice, la fonction Y aura, en tout point, 

 la même valeur. 



A l'intérieur d'un corps non conducteur, le flux de conduction 

 est partout nul. Dès lors, les égalités (25) et (26) deviennent 



m, cos (S v x) + v, cos (Nj, y) + w x cos (N p z) 

 + w 2 cos (N 2 , x) + v t cos (N„ y) + ^ 2 cos (N 8 , z) — 0 

 ou bien, en vertu des égalités (23) et (24), 



A l'intérieur d'un corps isolant continu ou à la surface de contact 

 de deux corps isolants différents, la distribution électrique est 

 invariable. On postulera alors, en général, que les deux densités 

 sont égales à 0 : 



