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A la vérité, ce postulat ne se trouve pas explicitement énoncé 

 dans les écrits de Maxwell, mais on peut dire qu'il s'y trouve 

 implicitement ; à chaque instant, Maxwell, nous l'avons vu, répète 

 que la charge électrique, effet résiduel de la polarisation, ne se fait 

 pas sentir à l'extérieur du diélectrique, mais seulement à la surface 

 de contact du conducteur et du diélectrique; d'ailleurs nous avons 

 cité des passages de Faraday et de Mossotti où ces auteurs expri- 

 maient une opinion semblable. On interprétera donc la pensée de 

 Maxwell sans la fausser en exprimant que les deux densités élec- 

 triques sont nulles en tout milieu isolant. 



Dans la théorie classique, il convient de le remarquer, on est 

 obligé d'introduire un postulat qui a des analogies avec le précé- 

 dent; là, à côté de la polarisation diélectrique et de la charge 

 électrique fictive qui lui est équivalente, on considère une charge 

 électrique vraie; sur un corps non conducteur, cette dernière 

 affecte une distribution invariable que, dans chaque problème, on 

 doit regarder comme donnée ; et, dans la plupart des cas, on 

 suppose que la charge électrique vraie est nulle en tout point des 

 corps isolants que l'on considère; mais cette hypothèse ne préjuge 

 rien sur l'électrisation fictive et sur la polarisation à laquelle elle 

 équivaut. 



Dans le système de Maxwell, on ne rencontre plus de charge 

 électrique vraie à côté de la charge électrique apparente qui équi- 

 vaut à la polarisation diélectrique ; cette dernière seule existe. 

 C'est à elle qu'appartient, sur les corps mauvais conducteurs, le 

 caractère d'invariabilité, attribué par la théorie classique, à la 

 charge électrique vraie ; c'est elle qui doit être regardée comme 

 une donnée. 



Si l'on égale à 0 les densités e, E, les égalités (103) et (104) de la 

 première partie se transforment en l'égalité 



vérifiée en tout point d'un milieu isolant contin.1, et en l'égalité 



= o, 



