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vérifiée à la surface de séparation de deux milieux isolants 

 distincts. 



On obtient ainsi des équations propres à déterminer la fonc- 

 tion Y; et qui plus est, ces équations sont celles qui serviraient à 

 déterminer la fonction potentielle électrostatique, selon la théorie 

 classique, dans un système où chaque diélectrique aurait un pou- 

 voir inducteur spécifique proportionnel à K. 



L'analogie entre la théorie de Maxwell et la théorie classique 

 est complète, dans le cas où des conducteurs sont plongés dans un 

 seul diélectrique homogène. Dans ce cas, la fonction V, constante à 

 l'intérieur de chaque conducteur, doit vérifier dans l'espace inter- 

 posé l'égalité AY = 0; une fois déterminée par ces conditions, la 

 fonction Y détermine à son tour la densité superficielle à la surface 

 de chaque conducteur par l'égalité (104) de la première Partie, qui 

 devient 



m k L - 



Il est clair, dès lors, que l'on peut écrire 



l'intégrale s'étendant à toutes les surfaces électrisées. L'énergie 

 électrostatique a alors pour valeur 



U = i | VEdS 



ou bien 



Comparons ces formules avec celles que donneraient les théo- 

 ries classiques, dont les principes sont rappelés au Chapitre I er 

 de la première Partie. 



Supposons que, dans un milieu impolarisable, deux charges 

 électriques q et q, séparées par la distance r, se repoussent avec 

 u ne force € 2î . Désignons par F le coefficient de polarisation du 



