L'égalité (c) deviendrait 



nous retrouverions le premier terme de l'expression (r), mais point 

 le second. 



Nous arrivons donc à la conclusion suivante : 



Si 0 désigne le milieu polarisante éthéré où tous les corps sont 

 censés plongés ; si F 0 est le coefficient de polarisation diélectrique 

 de ce milieu; si F 2 est le coefficient de polarisation diélectrique du 

 corps plongé dans ce milieu; si, enfin, dans les équations de la 

 troisième électrostatique de Maxwell on remplace : 



La densité électrique E à 

 la surface des conducteurs 

 La fonction Y 



Le coefficient K 0 

 Le coefficient K 2 

 Partant, le rapport ^ 



on retrouve les formules par lesquelles l'électrostatique classique 

 détermine la valeur de la fonction potentielle en tout le système 

 e * la distribution réelle de l'électricité sur les conducteurs, en 

 sorte que, pour ces problèmes, les deux électrostatiques four- 

 nissent des solutions équivalentes. 



L'équivalence se poursuit si l'on veut étudier les forces pondè- 

 re-motrices produites entre conducteurs électrisés dans un système 

 qui ne renferme pas d'autre diélectrique que le milieu 0. 



par la densité électrique réelle 

 X, 



eV 



par la fonction t _|_ ^eF > ou 

 V est la fonction potentielle 

 électrostatique, 

 (1 +4tt€F 0 ) 2 



