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en passant de la face négative à la face positive; la force à laquelle 

 le pôle est soumis effectue un certain travail que représente 

 l'intégrale 



étendue à la courbe fermée c. 



Les lois de l'électromagnélisme, établies par Biot et Savart, par 

 Laplace, par Ampère et par Savary, font connaître les propriétés 

 des grandeurs a, p, t- Ces lois conduisent à la conséquence 

 suivante : 



Le travail dont nous venons de donner l'expression ne dépend 

 ni de la forme de la courbe c, ni de la forme de la courbe G ; il ne 

 dépend que de l'intensité du courant qui parcourt la courbe G ; si 

 cette intensité J est mesurée en unités électromagnétiques, il a 

 pour valeur 4ttJ : 



(27) j {adx + $dy + jdz) = 4ttJ. 



Cette égalité peut s'interpréter un peu autrement. Supposons 

 que la courbe c soit le contour d'une aire a. Si nous regardons 

 l'aire a de telle sorte que nous voyons le pôle d'aimant tourner en 

 sens inverse des aiguilles d'une montre, nous dirons que nous 

 regardons la face positive de l'aire a. 



Il est clair que le courant qui parcourt le fil G perce l'aire a en 

 passant du côté négatif au côté positif; et comme, au travers de 

 chaque section du fil G, il transporte dans le temps dt, une quan- 

 tité dQ = Jdt d'électricité positive, on peut dire que l'aire a est 

 traversée, pendant le temps dt, du côté négatif au côté positif, par 

 une quantité d'électricité positive dQ = Mt. L'égalité (27) peut 

 donc s'écrire 



Cette égalité s'étend sans peine au cas où le champ renferme un 

 nombre quelconque de fils parcourus par des courants fermés et 

 uniformes. Si une courbe fermée c, parcourue dans un sens déter- 



(28) 



dt (a dx -f p dy -f t dz) = 4tt(/Q. 



