140 



— 526 — 



liées par la relation (36), on peut toujours associer trois autres 

 fonctions F, G, H, telles que l'on ait 



I = 1^ fbH _ bG\ 



l a 4tt \by bz ) ' 



I c 1_ /bG _ W\ 



f 4tt \bx by ) 



Dès lors, les égalités (35) peuvent s'écrire 



Empruntant une dénomination par laquelle Faraday désignait 

 une conception assez vague, Maxwell (*) donne aux quantités 

 F, G, H le nom de corn/iotantes de l'état électrotonimie au point 

 (**<). 



Quel sera le rôle physique attribué à ces grandeurs ? L'étude du 

 potentiel électromagnétique d'un système va nous l'apprendre. 

 Revenons aux équations (30). 



Dans un système qui ne renferme pas de courant, où, par con- 

 séquent, if, p, w sont partout égaux à 0, ces équations nous 

 enseignent que les composantes a, p, f du champ magnétique sont 

 les trois dérivées partielles d'une même fonction ; quelle est cette 



(*) J- CUrk Maxwell, loc. cit., p. 203 ; les quantités F, G, H sont désignées 



