148 



Dès lors, les conditions attribuées aux fonctions F, G, H, les 

 déterminent sans ambiguïté et donnent : 



(48) G _J^,| 



Si, dans les équations (46), on reporte ces expressions des 

 fonctions F, G, H, on trouve, pour les composantes du champ 

 électromoteur d'induction, des expressions qui s'accordent fort 

 exactement avec les lois connues, dans le cas où l'induction est 

 produite par un changement d'aimantation sans que le système 

 éprouve aucun mouvement. L'accord est moins parfait lorsque 

 les aimants et les conducteurs se déplacent ; un terme manque, 

 que d'ailleurs on rétablirait sans peine en cessant de traiter 

 M > v, w comme invariables et en laissant constant seulement 

 le flux électrique dont ces trois quantités sont les composantes. 

 Mais une objection plus grave se dresse contre la théorie de 

 Maxwell. 



^ Si cette théorie, appliquée à un système en mouvement, y dénote 

 1 existence de forces électromotrices d'induction, ces forces électro- 

 motrices présentent toutes ce caractère de s'annuler lorsque le 

 système ne contient pas d'aimant; le mouvement de conducteurs 

 traversés par des courants serait donc incapable d'engendrer 

 aucun phénomène d'induction. 



Cette seule conséquence suffit à condamner la théorie exposée 

 Par Maxwell dans son écrit : On Faraday' s Lines of Force. 



Ajoutons une remarque faute de laquelle le lecteur éprouverait 

 quelque embarras en comparant les formules précédentes à celles 

 de Maxwell. 



En premier lieu, Maxwell, en écrivant les égalités (30), omet, au 

 second membre le facteur 4tt; ce facteur 4tt, il l'introduit au 

 contraire au second membre de l'égalité (32) et il nous faut indi- 

 quer brièvement combien est illogique cette introduction. 



