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Il est évidemment loisible de considérer une quantité p définie 

 par cette égalité ; cette quantité p se trouvera être égale à — ^ 5f; 

 malheureusement, Maxwell semble supposer que la quantité p est 

 précisément égale à ^ et raisonner en conséquence ; il est 

 probable que cette supposition le guide au cours de l'assimilation 

 qu'il établit (*) entre la conductibilité électrique et l'aimantation 

 et le conduit à relier les composantes de l'induction magnétique à 

 la densité magnétique par l'égalité 



n»\ bA . bB , bC 



(52) te + 57 + S7 = 4 "P- 



qu'il remplace d'ailleurs, quelques pages plus loin (**), par 



(53) + « + 



bx 1 by 1 bz 



Nous aurons occasion plus loin de revenir sur cette égalité (52). 

 Pour le moment, contentons-nous de remarquer que l'emploi des 

 égalités (30) et (32) sous la forme que nous avons donnée fournit 

 des formules qui, parfois, diffèrent de celles de Maxwell par l'intro- 

 duction ou par la suppression d'un facteur 4tt; mais cette modifi- 

 cation n'altère pas, croyons-nous, l'esprit même de la théorie. 



Il est, cependant, une dernière objection que l'on pourrait 

 adresser à l'interprétation que nous avons donnée de cette théorie. 

 Nous avons admis sans discussion que Vinduction magnétique dont 

 Parle Maxwell devait être identifiée ici avec l'intensité d'aimanta- 

 tion telle qu'elle a été définie au début de cet écrit; que, par consé- 

 quent, la résistance magnétique K était l'inverse du coefficient 

 d'aimantation k considéré par Poisson. Cette assimilation demande 

 à être discutée. 



A la surface qui sépare un aimant d'un milieu non magnétique, 



