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la fonction potentielle magnétique V vérifie la relation [I e Partie, 

 Chapitre I, égalité (5)] 



m + m = 4tt [A cos (N - x) + B 008 (N<1 y) + c cos (Nm 2)1 



N, et N e étant les directions de la normale vers l'intérieur et vers 

 l'extérieur de l'aimant. Si les lois de l'aimantation sont celles que 

 Poisson a données [Ibid., égalités (6)^, le second membre de 

 l'égalité précédente devient — ïnlc , en sorte que l'égalité 

 précédente devient 



(54) »£ + (l +to *)*£_a 



Or, Maxwell indique nettement (*) que la résistance magnétique K 

 est égale au rapport 



bV 

 _ 6X" 



6 v • 



On doit donc poser 



< 55 > K "" r+isZ'' 



La quantité 



(56) u = 1 + 4tt^ 



est ce que W. Thomson (**) a nommé la perméabilité magnétique. 



La résistance électrique considérée par Maxwell doit donc être 

 prise égale à l'inverse non du coefficient d'aimantation de Poisson, 

 mais de la porim -a 1 >i 1 it < - inn^iirtique de W. Thomson. 



Les composantes de Y induction magnétique s'obtiennent en divi- 



C) J. Clerk Maxwell, toc. cit., p. 179. 



(**) W. Thomson, Fapkrs on electrostatics and magnetism, art. 629; 1872. 



