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sant les composantes a, p, y du champ par la résistance magnétique 

 ou, ce qui revient au même, en les multipliant par la perméabilité 

 magnétique ; ces grandeurs ont donc pour expressions 



(57) A = (1+4^) a, B = (1+4tt^P, C = (1 + 4ttA;) t , 



tandis que les composantes A, B, C de Y aimantation ont pour 

 valeurs 



(58) A = Ara, B = A-p, C — & T . 



L'induction magnétique et l'aimantation ne sont pas identiques; 

 leurs composantes sont liées par les égalités 



(59) A = !+*n*4 B= i+ k Mc B, C-'+ M C. 



Lors donc que nous avons identifié l'induction magnétique de 

 Maxwell avec l'intensité d'aimantation nous avons commis une 

 grave confusion. 



Si nous l'avons commise, c'est qu'elle nous a semblé conforme 

 à la pensée de Maxwell, et que la théorie développée nous a paru 

 intimement liée à cette confusion. 



Certainement, dans le mémoire que nous analysons, Maxwell 

 n'a nullement aperçu la distinction sur laquelle nous venons 

 d'insister; il proclame (*) la complète identité mathématique des 

 formules auxquelles conduit la théorie classique de la polarité 

 magnétique et des formules fournies par sa théorie de la propaga- 

 tion par conductibilité des lignes de force magnétiques; maintes 

 fois, au cours de ses raisonnements, il transporte à Yinduction 

 magnétique les propriétés connues de V aimantation. En particulier, 

 le point que voici semble très clair : 



La confusion entre la notion d'induction magnétique et la notion 

 d 'intensité d'aimantation que l'on considère dans la théorie 

 classique du magnétisme a seule conduit Maxwell lorsqu'il a 

 établi une relation entre les variations que l'induction magnétique 



