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L'influence exercée sur l'esprit de Maxwell par l'étrange éga- 

 lité (51), écrite en son précédent mémoire, est ici bien palpable. 



Si a, p, t, représentent les composantes du champ magnétique, 

 les composantes m, v, w du flux électrique doivent vérifier les éga- 

 lités (30). Au second membre de X, on aura 



( 6 -> s? \y* ~ hi) 4tt [by bx) - (T ' r h 



ce qui représentera la composante parallèle à Ox de l'action élec- 

 tromagnétique. 

 Reste à interpréter le terme 



(63) £ ~ (a» + p 2 + T 2 ). 



Il représente la composante parallèle à Ox d'une force qui tend 

 à entraîner l'élément diu vers la région de l'espace où le champ a 

 la plus grande valeur absolue. Faraday (*) avait déjà montré que 

 l'on pouvait regarder un petit corps diamagnétique, c'est-à-dire 

 un corps pour lequel u a une moindre valeur que dans le milieu 

 ambiant, comme se dirigeant vers la région de l'espace où le 

 champ a la moindre valeur absolue; et W. Thomson avait 

 montré (**) qu'un petit corps parfaitement doux était, en quelque 

 sorte, attiré par le point de l'espace où (a 2 -f (3 2 +Y 2 ) a la plus 

 grande valeur. Maxwell n'hésite pas à voir dans le terme (63) la 

 composante parallèle à Ox de cette attraction. 



Mais une objection grave peut être faite à cette interprétation. 



Lorsqu'un corps parfaitement doux est soumis à l'induction 

 magnétique, l'aimantation qu'il prend peut être figurée par une 

 certaine distribution de fluide magnétique; les actions qu'il subit 

 peuvent être décomposées en forces qui solliciteraient les diverses 

 masses élémentaires de ce fluide magnétique ; l'attraction appa- 

 rente exercée sur le corps parfaitement doux par le point où le 



(•) Faraday, Expérimental Researches, § 2418 (Philosophical Transactions, 

 1846, p. 21). 



(**) W. Thomson, Philosophical Magazine, octobre 1850. - Papers os 

 Electrostatics and Magnktish, n° 647. 



