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champ atteint sa plus grande valeur absolue n'est pas une action 

 distincte des précédentes et superposée aux précédentes ; elle n'en 

 est que la résultante. L'interprétation de Maxwell lui fait donc 

 trouver deux fois, au second membre de l'égalité (60), une action 

 que les lois reconnues du magnétisme n'admettent qu'une seule 

 fois. 



Cette difficulté n'est pas la seule à laquelle se heurte la théorie 

 dont nous poursuivons l'exposé. 



Supposons (*) que le système ne renferme aucun courant élec- 

 trique; les égalités, alors vérifiées, 



se transformeront, selon les égalités (30), en 



bj o(3 6a &T_ n ô i_^ ==0 - 



by~b!~ U ' bi~6^ ' bx by ' 



les composantes a, p\ y du champ magnétique seront les trois 

 dérivées partielles d'une même fonction : 



<"> — & • t — £. 



L'égalité (61) deviendra 



(65 > è(-©+.è(-îî) + è(-© — *r 



et, dans une région où u ne change pas de valeur lorsque l'on 

 Passe d'un point au point voisin, 



(66) AF== _4îtH. 



Imaginons que u ait, dans tout l'espace la même valeur; suppo- 

 sons qu'une région 1 de cet espace renferme de la " matière 



0 J. Clerk Maxwell, loc. cit., p. 464. 



