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entraînant son aimantation ; on pourra dire également qu'il 

 entraîne avec lui sa fonction potentielle F,. Les deux intégrales 



étendues à tout l'espace, garderont visiblement des valeurs inva- 

 riables. Si l'on désigne par <l.r. : , d;/ r <h. les composantes du dépla- 

 cement d'un point de l'élément du),, appartenant au corps 2, on 



(/E est d'ailleurs égal au travail interne accompli dans la modifi- 

 cation considérée, changé de signe. Tout se passe donc comme si 

 sur chaque élément dvj., du corps 2, le corps 1 exerçait une force 

 ayant pour composantes 



D'ailleurs, les caractères analytiques attribués à la fonction F, 

 exigent que l'on ait 



u J , '' 



Les composantes de la force exercée par l'aimant 1 sur un élé- 

 ment rfw 2 de l'aimant 2 sont donc 



X 



z 



Elles sont les mêmes que si deux masses magnétiques M, - Pi *Mi 



