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Cette fonction potentielle peut s'exprimer également au moyen 

 des deux densités, solide et superficielle, p et cr, du fluide magné- 

 tique fictif par l'égalité 



V~ f fil A», + j^dS, 



et ces densités sont liées aux composantes de l'aimantation par 

 les égalités (*) 



(94) 



(95) A cos (N„ x) + B cos (N f , y) + C cos (N„ s) <T, 



déjà données par Poisson. 



A côté de l'intensité d'aimantation, mais sans la confondre avec 

 elle, comme il semble l'avoir fait en ses premiers écrits, Maxwell 

 considère (**) Yinduction magnétique. Les composantes A, B, G de 

 cette grandeur sont définies par les égalités 



I A = a -f- 4nA, 



(96) B = p + 4tt£, 

 I C = t + 4ttC, 



que les égalités (93) permettent également d'écrire 

 (A 



(97) ) B = 4rr£ - ^, 



En restituant à l'induction magnétique son sens propre, Maxwell 

 laisse tomber la relation que, sous deux formes différentes et 



(*) 1" partie, égalités (2) et (3). - J. Clerk Maxwell, loc. cit., p. 11. 

 (**) J. Clerk Maxwell, loc. cit., n° 400, p. 28. 



