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Dans un corps parfaitement doux où la fonction magnétisante se 

 réduit à un coefficient k indépendant de l'intensité d'aimantation, 



(100) A — ko., B = fcp, C = Jrr. 

 Les égalités (96) deviennent alors 



A = ' + ^ 



C-'+ W C 



Entre les composantes de l'aimantation et les composantes de 

 l'induction magnétique, on retrouve les relations (59). 

 Si l'on pose 



(101) u = 1 + 4tt^, 



les égalités (96) et (100) donnent les égalités (*) 



W) A s= ua, B = up\ C = u T , 



qui, dans les précédents écrits de Maxwell, servaient à définir 

 l'induction magnétique. 



Venons à la détermination de l'énergie magnétique. 



Un aimant 1, dont (x v y v est un point et dw l un élément, se 

 trouve en présence d'un autre aimant dont V t est la fonction 

 Potentielle magnétique; ces deux aimants sont des solides rigides 

 et, à chacun de leurs éléments, est invariablement liée une inten- 

 té d'aimantation; tandis que l'aimant 2 demeure immobile, 

 l'aimant 1 se déplace; les actions de l'aimant 2 sur l'aimant 1 

 effectuent un certain travail; selon les doctrines classiques du 



H J. Clerk Maxwell, loc. cit., p. 57, égalités (16). 



