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magnétisme, ce travail est égal à la diminution subie par la 

 quantité 



Maxwell démontre cette proposition (*), qui est universellement 

 acceptée. 



Prendre cette proposition pour point de départ et en conclure 

 que l'énergie d'un système quelconque de corps aimantés est 

 donnée par l'expression 



(103) 



où V est la fonction potentielle magnétique du système entier 

 et où l'intégrale s'étend à tout le système, c'est évidemment faire 

 une hypothèse; cette hypothèse, les progrès récents de la thermo- 

 dynamique montrent qu'elle n'est pas justifiée; mais elle devait 

 sembler naturelle à l'époque où Maxwell écrivait; aussi Maxwell 

 l'adopte-t-il (**). 

 Dès lors, une transformation classique permet d'écrire 



E = — f [7— Y 4- Y-J- f— Y1 d 



ou bien, en vertu des égalités (93), 



(104) E - ± | (a» + p- + y 2 ) dm. 



Telle est l'expression de l'énergie magnétique à laquelle parvient 

 Maxwell (*«). 



Cette expression ne coïncide pas avec l'expression (73) qu il 

 desirait retrouver; le facteur \x fait défaut sous le signe d'intégra- 



W I. Chrt Maxwell, loc. cit., p. 18. égaillé (3). 



(*• I. r.lerk Maxwell, loc. cit.. p. 304, expression (6). 



(••*) J. Clerk Maxwell, loc. cit., p. 305. égalité (11). 



