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E x , E y , E z . Ils disparaissent quand l'intégrale est prise tout le 

 long d'un circuit fermé. La quantité V est donc indéterminée, du 

 moins en ce qui concerne le problème actuel, où nous nous 

 proposons d'obtenir la force électromotrice totale qui agit le long 

 d'un circuit. Mais nous verrons que, quand on connaît toutes les 

 conditions du problème, on peut assigner à Y une valeur déter- 

 minée qui est le potentiel électrique au point (x, //, z). , 



Si la fonction Y joue un rôle dans l'analyse de certains 

 problèmes d'électricité, pourquoi la fonction x n'en jouerait-elle 



Ce sont les deux groupes d'équations (80 bis ) et (31) qui vont 

 fournir à Maxwell l'expression de l'énergie électromagnétique 

 qu'il veut obtenir, cela par un calcul presque semblable à celui qui 



Cette énergie, selon Maxwell, a pour première expression (*) 

 E _ I J [F (u + «) + G (v +~v) + H (w+w)] du. 

 Les égalités (31) la transforment en 



e - _ jj. r '[y* _ g f + fj? - g) g + (y - h 



Une intégration par parties donne 



ou bien, en vertu des égalités (99 bis ), 



(111) E = 4J( Aa + BP + Or) dm. 



Dans le cas où le système ne renferme que des corps magné- 



C) J. Clark Maxwell, loc. cit., p. 305, n" 634 à 636. 



