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les symboles mathématiques ne se propagent pas; par exemple, 

 la fonction potentielle électrostatique au point (x, y, s), à l'instant 

 a pour expression, dans un milieu de pouvoir diélectrique K, 



et non, comme le voudrait l'hypothèse de B. Riemann, 



Ce qui se propage, c'est une qualité réelle : dans les corps con- 

 ducteurs, le flux de conduction, dans les corps diélectriques, le 



La considération des corps diélectriques est, d'ailleurs, un des 

 points essentiellement nouveaux de la théorie de Maxwell; ni 

 B. Riemann, ni M. G. Neumann n'ont fait la moindre allusion à la 

 polarisation des diélectriques; pour L. Lorenz, les corps isolants 

 sont simplement des corps dont la résistance spécifique est très 

 grande, des corps très mauvais conducteurs (*) et c'est au flux de 

 ominctUn se propageant dans de semblables corps qu'il assimile 

 les vibrations lumineuses. 



Au contraire, pour Maxwell, la lumière qui se propage en des 

 corps transparents consiste essentiellement en flux de dépUuxmtttt 

 produits au sein de corps diélectriques. 



Ces tlux de déplacement, nous le savons, produisent les mêmes 

 actions pondéromotrices et électromotrices que les flux de conduc- 

 tion ; mais leur génération est soumise à une autre loi, et l'inven- 

 tion de cette loi est une des idées les plus puissantes et les plus 

 fécondes de Maxwell. 



Dans un système où l'équilibre est établi, les composantes /', g, h 



(•) La différence entre le point de vue de Maxwell et le point de vue de 



œuvres scientifiques de ce dernier (L. Lorenz, Œuvres scientifiques, revues et 

 annotées par H. Valentinier, tome I, p. Ki, note 16;. 



