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du déplacement sont liées aux dérivées de la fonction potentielle 

 électrostatique Y par les égalités [l re partie, égalités (102)] 



/ = _ JL „ - _ £ K W 



' ïnbx' 9 4it bi/ n ~ 4ïïb7* 



Dans un système qui n'est pas en équilibre, les égalités précé- 

 dentes doivent être remplacées par celles-ci 



f-Jj-*. 



où E x , E V ,E X sont les composantes du champ électromoteur total, 

 aussi bien du champ d'induction que du champ statique. 



Voyons cette idée découler naturellement des hypothèses 

 admises par Maxwell touchant la constitution des diélectriques. 



Nous avons reconnu, au cours de cette étude, que Maxwell se 

 laissait presque constamment guider, dans ses suppositions 

 touchant les diélectriques, par les hypothèses de Faraday et de 

 Mossotti, conçues elles-mêmes à l'imitation des hypothèses magné- 

 tiques de Poisson. Selon ces hypothèses, un diélectrique est formé 

 de petites masses conductrices, noyées dans un ciment isolant. 

 L'action d'un champ électromoteur d'induction sur un diélectrique 

 résultera donc des actions que ce champ exerce sur un grand 

 nombre de conducteurs ouverts. 



Or, en un conducteur ouvert, un champ élecfromoteur d'induc- 

 tion produit le même effet qu'un champ électromoteur statique; 

 il oblige l'électricité à se distribuer de telle sorte que la charge 

 positive s'accumule à l'une des extrémités du conducteur et la 

 charge négative à l'autre extrémité; en d'autres termes, ce champ 

 polarise le conducteur ouvert. 



Maxwell insiste à plusieurs reprises au sujet de cette action 

 qu'un champ d'induction exerce sur un conducteur ouvert. 



" Considérons, écrit-il déjà dans son mémoire On Faraday's 

 Lines of Force (*), un conducteur linéaire ne formant pas un circuit 

 fermé; supposons que ce conducteur coupe des lignes de force 



C) i. Glerk Maxwell, Scientific Papers, vol. I, p. 186. 

 XXV. 



