- 391 — 



i>n:> 



nature du corps et de la force électromotrice; si h est le déplace- 

 ment, R la force électromotrice et E un coefficient qui dépend de 

 la nature du diélectrique, on a 



R = _ 4ttE 2 A (*) ; 



et si r est la valeur du courant électrique dû au déplacement 



dh 



r= dt'* 



Les mêmes idées se retrouvent, sous une forme encore plus 

 nette, dans le mémoire : A dynamkal Theory ofthe electromagnetic 

 FM. 



' Si un corps se meut au travers des lignes de force magné- 

 tique, il subit, écrit Maxwell (**), ce que l'on nomme une force 

 électromotrice : les deux extrémités du corps tendent à prendre un 

 état électrique opposé et un courant électrique tend à circuler au 

 travers du corps. Si la force électromotrice est suffisamment puis- 

 sante, et si elle s'exerce sur certains corps composés, elle les 

 décompose, transporte l'un des composants à l'une des extrémités 

 du corps et l'autre composant à l'autre extrémité. „ 



' Ces faits mettent en évidence une force ; cette force produit un 

 courant, en dépit de la résistance; cette force communique des 

 électrisations opposées aux deux extrémités du corps, créant un 

 état que l'action de la force électromotrice est seule capable de 

 maintenir; au moment où cette force cesse d'agir, cet état tend, par 

 une force égale et de sens contraire, à produire un contre-courant 

 au travers du corps et à ramener celui-ci à son état électrique 

 initial; enfin, lorsque cette force est assez puissante, elle arrache 

 les unes aux autres les parties d'un composé chimique et les 

 charrie en des sens opposés, bien que ces parties aient une 

 tendance naturelle à se combiner, et à se combiner précisément 

 avec une énergie capable d'engendrer une force électromotrice 

 de sens contraire. „ 



(*) Au sujet du signe du second membre, voir I« Partie, égalité (42). 

 (**) J. Clerk Maxwell, Scientific Papers, vol. I, p. 530. 



