• Telle est donc la force à laquelle un corps se trouve soumis 

 lorsqu'on le déplace dans un champ magnétique ou lorsque 

 quelque changement se produit dans ce champ; cette force a pour 

 effet ou bien de produire dans le corps un courant et un dégage- 

 ment de chaleur; ou bien de décomposer le corps ; ou bien enfin, si 

 l'un et l'autre effet lui sont également impossibles, de mettre le 

 corps dans un état de polarisation électrique; cet état de polarisa- 

 tion est un état de contrainte où les extrémités opposées du corps 

 sont éleetrisées en sens contraire; aussitôt que la force perturba- 

 trice est écartée, le corps réagit et, de lui-même, perd cet état. , 



• ... Lorsqu'une force électromotrice agit en un circuit conduc- 

 teur, elle produit un courant... Mais lorsqu'une force électromotrice 

 agit en un diélectrique, elle produit un état de polarisation de ses 

 parties... „ et Maxwell, citant d'ailleurs Faraday et Mossotti dont 

 il s'inspire visiblement, reproduit, au sujet de cette polarisation 

 diélectrique, le passage du mémoire : On physical Lines of Force 

 que nous avons cité plus haut. 



Telles sont, dans leur suite naturelle, les inductions qui ont 

 conduit Maxwell à poser les équations générales de la polarisation 

 diélectrique (*) 



m r-_£*. 



Dans un milieu homogène, les composantes E x , E v , E t du 

 champ électromoteur sont données par les égalités (82), en sorte 

 que les égalités (121) deviennent 



(') J. Clerk Maxwell, A dynamical Theory 0 f the electrotnagnetic Field. 

 îc«!jtifjc3 Papkhs, vol. I, p. 560.)- Traité a" Électricité et de Magnétisme, vol. U, 



