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, dans ce cas, les composantes du flux de déplacement 



K b fVY bF\ 



4tt bt [bx bt J' 



_K _b_ (VY , b_G\ 



K b /W . bH\ 



Ces équations sont le fondement de la théorie électromagn 

 de la lumière. 



§ 4. Première ébauche de la théorie électromagnétique de la lumière 

 de Maxwell 



Toutefois, avant de développer une théorie électromagnétique 

 de la lumière fondée sur ces équations, Maxwell avait obtenu les 

 deux lois essentielles de cette théorie par une méthode toute 

 différente. Cette méthode, intimement liée aux hypothèses méca- 

 niques que renferme le mémoire : On physical Lines of Force, est 

 exposée dans ce mémoire. 



Nous avons vu (l re Partie, Chapitre III) comment, dans ce 

 mémoire, Maxwell se représente l'action d'un champ électro- 

 moteur sur un diélectrique. La force électromotrice est assimilée 

 à une traction qui s'exerce sur les parois parfaitement élastiques 

 des cellules; si R est le champ électromoteur, les parois subis- 

 sent un déplacement dans la direction de ce champ; la valeur 

 moyenne par unité de volume de ce déplacement, que désigne 

 la lettre h, est liée au champ électromoteur R par la relation 

 O Partie, égalité (42 bis )] 



R = 4ttE 2 A, 



