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la possibilité, au moins théorique, d'une expérience assez para- 

 doxale en apparence sur un condensateur plan. Formons ce 

 condensateur de deux plateaux bien dressés, et chargeons-le 

 quand les plateaux sont à très petite distance, mais de manière à 

 rester un peu au-dessous du potentiel explosif, par exemple à 

 3200 volts par 1 mm. de distance. Écartons ensuite les plateaux 

 parallèlement entre eux en les maintenant isolés tous les deux. 

 L'étincelle, qui ne pouvait passer à 1 mm., devra passer à une 

 distance notablement plus grande, soit de 1 cm. environ. 



En effet, la capacité d'un condensateur est inversement propor- 

 tionnelle à la distance des armatures, pourvu que leur surface soit 

 très grande par rapport à cette distance. D'autre part, les arma- 

 tures étant isolées, le potentiel est inversement proportionnel à la 

 capacité, la charge ne variant pas. 11 est donc proportionnel à 

 la dislance. Mais le potentiel explosif croît plus lentement que la 

 distance. Il sera donc atteint nécessairement, si l'on a choisi un 

 potentiel initial suffisamment élevé. Ainsi, d'après les mesures de 

 Baille, le potentiel explosif vaut 4410 volts entre deux plans à 

 1 mm., et 31 650 à 1 cm. Or, en écartant les armatures du conden- 

 sateur de 1 mm. à 1 cm. on élève leur potentiel de 3200 à 

 32000 volts. On aura donc à 1 cm. l'étincelle qu'on n'obtenait pas 

 à 1 mm. Il est évidemment supposé que l'isolement soit très bon; 

 et pour réussir malgré les pertes, il conviendra de partir d'un 

 potentiel encore plus élevé, par ex. 3500 ou 4000 volts. Mais alors 

 la courbe du potentiel explosif sera coupée plus tôt et l'allonge- 

 ment moins frappant. 



En effet, les expériences récentes de Earheart et de Garr ont 

 montré qu'après avoir décru plus lentement que la distance 

 jusqu'à 340 volts environ, le potentiel explosif diminue encore 

 pour lui rester finalement proportionnel jusqu'au contact. 



Inversement, si la distance des deux armatures d'un condensa- 

 teur est petite par rapport à leur surface, on n'obtiendra pas 

 d'étincelle en les rapprochant, même jusqu'au contact, quelle que 

 soit leur charge. C'est le seul cas où une charge puisse se commu- 

 niquer d'un conducteur à un autre sans étincelle. 



Des remarques précédentes on peut tirer une conclusion impor- 

 tante concernant la mesure des densités par la méthode dite 

 des corps d'épreuve. Étant donné le rôle qu'on attribuait autrefois 



