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ment), qu'au moment où l'étincelle les réunit momentanément par 

 un chemin conducteur. On en conclura que l'augmentation des 

 charges sera moins rapide que dans le fonctionnement en court cir- 

 cuit, ou que le courant sera moins intense dans l'excitateur, parce 

 que les différences de potentiel armatures-pointes des peignes 

 sont moindres. Mais du moment qu'elles sont suffisantes pour 

 produire une augmentation de charge, si lente soit-elle, ce processus 

 d'accroissement doit augmenter sans limite, parce que, comme 

 précédemment, le rapport de variation des capacités et des poten- 

 tiels ne dépend que des dimensions. 



La difficulté d'expliquer la limitation des potentiels par le 

 principe même d'où l'on tire les premiers accroissements des 

 potentiels se représente donc ici. Il faut donc ou invoquer un 

 principe nouveau ou découvrir une altération résultant du 

 fonctionnement même. J'ai déjà écarté l'hypothèse d'une limitation 

 par les pertes : le conducteur diamétral, que nous placerons tout 

 à l'heure, ne peut évidemment diminuer ces pertes, et cependant 

 il élève la limite des charges. Il reste donc à chercher s'il y a un 

 changement dans la répartition des charges. 



Or, il se produit, en effet, à mesure que la machine se charge, 

 une altération de la distribution. C'est celle qui est due à l'avance 

 du changement de signe par rapport aux collecteurs. De la pointe 

 de leurs peignes part un flux qui va neutraliser et recharger 

 ensuite les parties du plateau tournant qui se dirigent vers lui, et 

 cela à des distances d'autant plus grandes que les charges sont 

 plus fortes, croissant donc, à mesure que la machine élève son 

 potentiel, à partir d'une valeur très petite jusqu'à la longueur qui 

 sépare les peignes des pointes des inducteurs. On peut suivre 

 facilement le développement de la région où se fait le changement 

 de signe, du côté où la charge fournie par les peignes est positive. 

 Elle s'y manifeste par une longue nappe de pinceaux violets 

 dirigée en sens contraire de la rotation du plateau. Elle est 

 connue depuis l'origine des machines à influence; mais jamais, 

 semble-t-il, on n'a songé à en tirer parti pour la théorie. 



Or, examinons (fig. 2) ce qui se passe lorsque la nappe d'inver- 

 sion s'approche de la région c. Son premier effet est de diminuer 

 la couche influençante négative du plateau, de reculer la région de 

 potentiel maximum de celui-ci, et par suite d'affaiblir l'action sur 



