potentiel est sensiblement égal à zéro et doit rester tel. Par consé- 

 quent ses peignes fourniront toujours au plateau une quantité 

 d'électricité de signe contraire à celle de l'inducteur et suffisante 

 pour maintenir le potentiel zéro, quel que soit l'état du plateau au 

 moment où il se présente devant lui (fig. 3). Supposons maintenant 

 le cas où, par suite du ralentissement de la croissance du poten- 

 tiel sur l'inducteur, le collecteur commence à refuser de se char- 

 ger, et par suite communique une charge moindre au plateau. 

 Quand cette charge arrivera sous les peignes E' et H' du conduc- 

 teur diamétral, elle y sera relevée jusqu 'à sa valeur normale, 



de manière à rétablir le potentiel zéro du conducteur. Par consé- 

 quent, elle reviendra non diminuée devant c et c', et le jeu des 

 réactions réciproques se continuera indéfiniment de la même 

 manière, même si les collecteurs sont ouverts au delà de la 

 distance explosive maxima. 



Cette distance explosive maxima croît d'ailleurs elle-même, 

 et plus vite que la charge des inducteurs. En effet, à mesure que le 

 flux qui change le signe du plateau se retire du collecteur pour se 

 porter sur le conducteur diamétral, la région de changement de 

 signe s'éloigne des pointes c. Celles-ci finissent donc par se 

 retrouver sous la région de potentiel maximum comme au com- 

 mencement du fonctionnement. De plus, le potentiel du collecteur 

 est maintenant dû à trois charges de même signe, celle de l'induc- 

 teur, la sienne propre, et enfin celle du plateau qui s'étend à 



VU. 3. 



