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force, s'écartant normalement à la surface, forment toujours un 

 cône d'angle fini „. 11 faut distinguer deux choses dans ce flux : 

 d'abord la partie qui correspond à la surface latérale de la pointe, 

 et celle-là, comprise entre deux nappes de lignes de force qui sont 

 parallèles ou le deviennent à la limite, tend évidemment vers zéro 

 en même temps que L'autre partie est le flux qui correspond au 

 point terminal. Or, ce point terminal peut être considéré de deux 

 façons : ou bien comme faisant partie de la surface latérale, et 

 alors les lignes de force de son flux constituent précisément la 

 nappe terminale de la première partie considérée dans le flux; ou 

 bien comme n'en faisant pas partie, et dans ce cas les lignes de 

 force de son flux peuvent avoir des directions quelconques et 



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Fig.2. 



remplir l'angle solide laissé par la nappe précédente (fig. 2). G est 

 dans ce second cas seulement que le rapport du flux à la surface et 

 la densité seraient infinis; mais alors, du moment qu'on admet 

 qu'un point considéré seul peut émettre un flux, on présuppose ce 

 qu'il fallait prouver. Car dès lors qu'un point mathématique a un 

 flux fini, sa densité est nécessairement infinie. Si l'on considère le 

 point, ainsi qu'il est légitime et obligatoire de le faire, comme 

 appartenant à la surface latérale, il restera au sommet, du cône un 

 très petit espace vide de lignes de forces, autour duquel se recour- 

 beront celles qui partent des côtés. En se rejoignant. ces dwwn^ 

 détermineront un creux dans les surfaces de niveaux les plus 

 voisines II en est do même dans une foule d'autres champs par 

 exemple ceux de deux points voisins chargés d'électncite de 

 même signe, ou encore celui qui avoisine la concavité d'un con- 

 ducteur creux. 



