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24,8 cm. de long, muni de deux trous qu'on pouvait démasquer 

 successivement, l'un au milieu de la base, l'autre près du bord ; 

 enfin un tube de 2 mm. de calibre à bords aigus. Les cavités 

 intérieures étaient réunies à un manomètre à eau par un tube en 

 caoutchouc de 2 mètres de long. On avait soin de placer le plan 

 qui contenait les deux branches du manomètre perpendi- 

 culairement à la direction de la machine électrique, éloignée 

 d'ailleurs le plus possible, afin d'éviter les effets d'influence dissy- 

 métrique, de s'assurer que le manomètre ne prenait aucune 

 charge électrique, et enfin que tout l'ensemble était bien étanche. 

 En électrisant à outrance les conducteurs décrits, on n'a jamais 

 obtenu de dénivellation au manomètre, ce qui n'aurait pu manquer 

 de se produire, semble-t-il, si la pression électrostatique s'était 

 exercée sur l'air dans le voisinage des trous. 



Au contraire, il est bien des manières de manifester la tension 

 produite sur la surface conductrice elle-même. Telle est, par 

 exemple, la classique expérience de l'électrisation des bulles de 

 savon, où la pression électrostatique combat la tension superficielle. 

 Tel est encore l'allongement des flammes. On peut la montrer 

 encore en électrisant une goutte oblongue de mercure ou d'eau 

 acidulée déposée sur un bloc de paraffine. En faisant descendre 

 verticalement le fil de la machine au centre de la goutte, on la voit 

 s'allonger, ce qui montre la variation de la pression électrostatique 

 suivant la forme de la surface conductrice. Enfin l'attraction des 

 disques dans les électromètres de Thomson est, au fond, un autre 

 cas particulier du même phénomène, puisque, comme nous le 

 dirons encore, la pression électrostatique d'un conducteur n'est 

 autre chose que l'attraction exercée sur les corps voisins électri- 

 sés par influence. 



2. Pouvoir des pointes. — 11 y a d'abord un groupe de parti- 

 cularités constatées depuis au moins un demi-siècle (Riess, Die 

 Lehre von d>r li' ihuwi^lektricitat, 1853) et qui est en opposition 

 formelle avec la théorie delà décharge provoquée par la croissance 

 successive de la densité du fait de la forme même de la pointe. 

 C'est qu'une même pointe a une efficacité extrêmement diverse 

 suivant, la place qu'elle occupe sur le conducteur. Son action de 

 décharge est le plus énergique quand elle est sur le prolongement 

 de la plus grande longueur. De plus, même dans cette direction 



