courbures diverses, et on a trouvé, entre autres choses que, pour 

 une même distance et à une même pression dans un milieu iden- 

 tique, le gradient nécessaire, maximum pour une surface plane, 

 diminue, en général, en même temps que le rayon de courbure de 

 la surface, de sorte que, avec des boules de plus en plus petites, 

 la différence de potentiel explosive devient aussi de plus en plus 

 petite. Et cela se comprend à première vue, les surfaces de niveau 

 étant des plans parallèles équidistants (*) dans le premier cas, et 

 des surfaces courbes qui se resserrent de plus en plus autour de 

 la boule dans les autres. La pointe est le cas extrême. II est vrai 

 que la décharge change peu à peu de caractère; de l'étincelle 

 disruptive on passe à l'aigrette et enfin à l'effluve, décharge 

 presque complètement obscure. Mais cela importe peu à la 

 question présente, qui porte uniquement sur les conditions qui 

 forcent l'électricité à quitter la surface conductrice pour entrer 

 dans le milieu gazeux. 



On comprendra maintenant combien le nom de pouvoir des 

 pointes est impropre. Ce n'est pas parce qu'elles sont pointues que 

 certaines formes de conducteurs laissent facilement fuir l'électri- 

 cité, car il est facile de trouver pour les pointes certaines places 

 où elles ne perdent absolument rien. C'est parce que ce sont des 

 corps de forme très allongée par rapport à leur épaisseur, d'où il 

 suit que le gradient du potentiel est beaucoup plus grand suivant 

 leur axe que dans toute autre direction. 



On peut faire remarquer à ce propos que la densité, comme 

 telle, bien loin de favoriser l'écoulement sur une pointe, tend, au 

 contraire, à le diminuer quand elle augmente. En effet, dans la 

 somme I -, qui donne le potentiel en un point pris devant la 

 pointe, les distances r à ce point auront évidemment une valeur 

 moyenne plus petite, si une plus grande proportion de la charge 

 est située près de l'extrémité. Donc, au point considéré, la valeur 

 du potentiel I \ sera plus grande, c'est-à-dire la décroissance 

 plus lente ou le gradient plus petit. Il s'ensuit encore que de deux 



(*) Dans la théorie ionique, ces plans ne sont plus équidistants, tout en 

 restant parallèles. 



XXIX. 29 



