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punto sulla direttrice. Se riguardiamo * come una sezione generica di A 

 (condotta normalmente ai punti di W e avente per equazione A = costante), 

 t sarà da ritenersi funzione dei parametri X e t. 



Ora, dalle (1) si scorge come il moto di A , considerato pure come moto 

 d'insieme, dipenda non solo dalla natura geometrica di XB, ma anche dalla 

 grandezza e forma delle sezioni normali. Tale dipendenza è rappresentata 



\k 



analiticamente dal fattore — , essendosi posto per brevità : 



k = i jdx Jlog j dt 0 . 



Si noti che k va in generale risguardata come una funzione di 1 e t 

 pel tramite di t, mentre ~ deve considerarsi come una pura costante, 



làTX 



tale essendo, come è ben noto, l'intensità del filetto. 



Formando la derivata di k rapporto a t , si riconosce eh' essa non può 

 superare 



Meo ; 



dove M è una quantità positiva che resta finita anche quando la sezione 

 del filetto si faccia decrescere indefinitamente, ed u> rappresenta la grandezza 

 del vortice nel punto P. 



D'altra parte, designando con 6 la massima corda di t, k è manife- 

 stamente più grande di 



log|- 



die 



Così, il rapporto di grandezza tra — e k è determinato dalla natura 

 del rapporto 



\ 1 ' 



A tal punto osserviamo che, mentre log - va ingrandendosi senza limite 



o 



all'impiccolirsi indefinitamente di <f, il vortice co resta sempre una quantità, 

 sulla cui grandezza è possibile qualunque ipotesi. Di solito si suppone che, 

 decrescendo ó, w aumenti in modo che la semi-intensità I (costante per un 

 determinato filetto, ma non indipendente dalle sezioni trasversali, cioè in 

 definitiva da ó) conservi un valore finito. Tale ipotesi non è però sostan- 



