ziale. Nelle considerazioni finora svolte, l'intensità <o del vortice è stata 

 sempre trattata come una funzione (finita e continua) del posto, indipen- 

 dente da ó. Nulla vieta pertanto di ammettere in particolare che il rap- 

 porto 01 converga a zero assieme a ó. Sotto tale ipotesi potremo porre : 



ossia è lecito considerare k come una costante rispetto al tempo. 



Quanto alla dipendenza di k dal parametro A, si dimostra che, se ini- 

 zialmente si assume come parametro 2 l'arco s della curva TP, ciò sèguita 

 a sussistere per qualunque tempo t. Il filetto è dunque inestendibile. 



Indicando con apice la derivazione rispetto a A, o meglio ad s, se T 

 dinota la torsione di T5 nel punto P, le equazioni intrinseche del moto di A 

 sono : 



f £-l*«T|' + T.|*«l'. 



t ~T~-jr = — k\~ — T ! j' — kcc -\—~ * \ ~ *» ■ 

 I dt (e ) ( c ) 



dt 



E se inizialmente k è costante rispetto ad $, ciò che avviene in par- 

 ticolare per vortici di spessore uniforme, dalle precedenti si ottiene : 



di ~ 



dt - 00 + ( 1 e ). • 



Queste sono le equazioni da me date nella Memoria citata. La presente 

 Nota le giustifica dal lato fisico e ne precisa le condizioni di validità. Par- 

 ticolarmente è lecito assimilare un filetto vorticoso ad una linea, quando 

 inizialmente esso abbia la forma d'un tubo a sezione costante in grandezza 

 e forma, ed il vortice co in un punto di questa abbia un ordine di grandezza 



inferiore a log -= , ó misurando la massima corda della sezione stessa. 



Rendiconti. 1909, Voi. XVIII, 2° Sem. 



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