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darebbe in ogni istante lo spostamento che corrisponde esattamente al valore 

 dell'accelerazione : essa quindi rappresenterebbe la soluzione idealmente per- 

 fetta del problema. E se noi vogliamo che la massa segua il più da vicino 

 possibile questo moto, dovremo fare in modo die la seconda parte: 



abbia un valore piccolissimo. Allora, evidentemente, § dev'essere tanto più 

 grande per quanto più repentine sono le variazioni di Sì, cioè per quanto 



più grande è il valore di — . 



È bensì vero che aumentando §, diminuendo cioè il periodo proprio 



del sistema oscillante non smorzato T = — , si viene a diminuire la sen- 



I 



sibilità del sismografo ossia lo spostamento per unità di accelerazione che 

 è dato da ~; ma si vede subito che la parte perturbatrice (10) al crescere 



di § tende più rapidamente a zero che non lo spostamento idealmente per- 

 fetto (9) della massa. 



Concludendo possiamo dire che nei sismografi, quando si vuole che la 

 registrazione rappresenti il più fedelmente possibile V andamento dell'ac- 

 celerazione sismica, bisogna che il periodo proprio del sistema oscillante 

 sia il più piccolo possibile. 



Supponiamo ora Si periodica e sviluppabile mediante la serie di Fourier: 



(11) Sì = Sì 0 + Sì, sen 2tt || — -\ f- Si n sen 2rc — f «) + ' • ■ 



La rapidità con cui varia ad ogni istante l'accelerazione corrisponden- 

 temente all'armonico n mo è: 



(dSÌ\ n ^nn tnt \ 



essa raggiunge valori tanto più grandi per quanto maggiore è il prodotto 

 Sì n — . Quindi volendo che la registrazione rappresenti bene la (11), è ne- 

 cessario fare il periodo proprio di oscillazione del sismografo tanto più pic- 



n 



colo per quanto più grande è il prodotto Sì n — , cioè più importanti gli 



armonici elevati. Alla identica conclusione per questo caso speciale, avremmo 

 potuto giungere anche applicando le considerazioni fatte da Cornu e da 

 Blondel per gli oscillografi. 



