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In tal caso un raggio incidente unità, alla profondità x sarà ridotto 

 a e _fcc , se k è il coefficiente d'assorbimento, e siccome per ipotesi fatta 

 k non è tanto piccolo, quest'espressione si ridurrà prontamente a zero, cioè 

 la massa sarà perfettamente assorbente e, pel principio di Kirchhoff, anche 

 perfettamente irradiante. 



Nella seconda ipotesi consideriamo la fotosfera solare come un sistema 

 discreto di punti uniformemente distribuiti, che siano i centri di goccioline 

 sferiche aventi il potere assorbente a, riflettente r. 



Noto che a non dev'essere molto piccolo perchè in generale cresce colla 

 temperatura, ciò che pei metalli è in accordo colla teoria elettromagnetica 

 della luce. 



Anche la densa atmosfera che tiene le goccie in sospensione contribuirà 

 colla sua emissione ad avvicinare la massa al corpo nero; ma, pel calcolo, 

 ne trascurerò l'azione e considererò la fotosfera come se limitata da una 

 parte da un piano che dirò limite e, negli altri sensi, indefinitamente estesa. 

 Pel momento non terrò conto della diffrazione, nè della variazione di r col- 

 l'angolo d'incidenza. 



Considero un fascio incidente unità, costituito dai raggi paralleli, nor- 

 mali al piano limite compresi nell'unità di sezione. 



Penetrando nella massa questi raggi verranno in parte assorbiti, in parte 

 riflessi. La prima frazione ci darà il potere assorbente A , mentre l' insieme 

 dei raggi che viene respinto dalla massa ci darà il potere riflettente R. 



3. Per procedere a questo calcolo occorre stabilire prima ciò che avviene 

 di un fascio di raggi paralleli che investa esattamente una sfera riflettente. 



Per ciò considero una sfera di centro 0 , raggio q : la sua intersezione 

 con un piano diametrale parallelo al piano limite sia BEB, ; sia IA il 

 raggio centrale del fascio (fig. 1). Prendo per unità il fascio che colpisce 



