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pressione ha il valore 2n<sg\ quindi la corrispondente accelerazione antago- 

 nista, potendo considerarsi la massa per unità di sezione uguale ad Le, 

 dove L indica la lunghezza della colonna orizzontale, sarà data da 2n<rg/L<r. 



Al sistema, trascurando la massa nei due rami sottili, è quindi appli- 

 cabile la solita equazione del moto : 



a" + 2aa' + ? l a = fi 

 che nel nostro caso prende la forma: 

 (1) a" + 2aa' + ^-a = Sl. 



2a rappresenta come al solito l'accelerazione della forza di smorzamento, 

 ed Sì l'accelerazione sismica — x". 



Il periodo proprio del sistema non smorzato sappiamo essere 2tt//S, nel 

 nostro caso abbiamo dunque: 



(2) T = 2n 



l/- 



V 2ng 



Lo spostamento della colonna per l'unità di accelerazione è: 



k - JL-Jl 



— ■ p — 2ng ' 



quindi lo spostamento dei menischi nei rami verticali, risulta 

 (3) K y = | 



e noi assumeremo questo come sensibilità del sistema. 



Osserviamo dunque che : 



la sensibilità ed il periodo proprio del sistema sono indipendenti 

 dalla densità del liquido, 



la sensibilità è proporzionale alla lunghezza della colonna liquida. 



Noi abbiamo stabilito in generale che, perchè il moto della massa, e 

 quindi della penna scrivente nei sismografi, rappresenti il più fedelmente 

 possibile l'andamento dell'accelerazione sismica, il periodo proprio del sistema 

 oscillante non smorzato sia il più piccolo possibile. Ora, nel caso di una 

 colonna liquida, per la (2), si potrebbe far piccolo il periodo di oscillazione 

 col ridurre la lunghezza L. Coli' impicciolire L però, noi verremmo a 

 diminuire la sensibilità ; e siccome il periodo dipende anche da n , è chiaro 

 che noi aumentando il rapporto delle sezioni possiamo impicciolire il periodo 

 senza diminuire la sensibilità, che perciò può essere stabilita opportunamente. 



Rendiconti. 1909, Voi. XVIII, 2° Sem. 59 



