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Da cui 



d- 



(2) 4tt(L + 2K) 6 — (L + K) f 6-^ d<f==¥(x,y ,s) , 



U <j 66/2 



avendo posto 



E, facendo tendere il punto (x , y , s) verso un punto del contorno, avrò, 

 al limite, 



,1 



r 



4tt(L -f- 2K) 6 0 — (L + K) lim J 6-£d(f = ¥ 0 . 

 Ma, come è noto dalla teoria del potenziale, 



r d- r 

 lim 0-£da = 2n6t-\- 6~dff ; 



talché, in superficie, avremo 



r dl 



2tt(L + 3K) 6 0 — (L + K) 6-^dtx^F, , 



dove 0 O rappresenta la 8 in superficie, ed F 0 = lim F . 

 Da cui 



L-f K re r 0 



L + 3K J 0 2tt dn 



dove 



Gr 0 



F 0 



2tt(L + 3K) 



Come si vede, la dilatazione cubica in superficie è soluzione dell'equa- 

 zione integrale di 2 a specie 



l + k r sì c n 



che può anche scriversi 



, n , _ L + K r cos w „ , 



dove è manifesto il significato dell'angolo (f . 



