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risulterà che la pressione dovuta alla coesione dipende talora dal numero 

 delle molecole e non dalla loro natura, sarebbe opportuno anche in questo 

 caso introdurre esso numero invece della densità. 



2. Condizioni d'equilibrio per un liquido chimicamente eterogeneo 

 (solvente e corpo disciolto). — Se il liquido non è composto di molecole 

 tutte della stessa specie, ma, come avviene per una soluzione, ne contiene 

 di due specie, si potrà stabilire separatamente per ciascuna di queste la 

 condizione d'equilibrio; così indicando coll'indice o coli' apice 1 le quantità 

 che si riferiscono al solvente e coll'indice o apice 2 quelle che si riferiscono 

 al corpo disciolto ed indicando con K[ ed H( le pressioni dovute all'attra- 

 zione del solvente pel solvente, con K 2 ' ed H 2 ' quelle dovute all'attrazione del 

 corpo disciolto pel corpo disciolto e con KI' , E[' oppure K 2 , H 2 quelle do- 

 vute alle attrazioni del solvente pel corpo disciolto, la condizione d' equi- 

 librio per le molecole del solvente sarà 



(4) DjVf/3 = = D?K; -f D,D 2 K 2 

 e quella pel corpo disciolto sarà 



(5) D 2 Vf/3 = N 2 m 2 Vi/3 = D?>K 2 ' + D,D 2 K; 



3. Condizione d'equilibrio fra solvente puro e soluzione separali da 

 una superficie semipermeabile. — Considero ora due strati adiacenti, uno 

 di soluzione l'altro di solvente puro, sottostante, separati da una superficie 

 permeabile al solo solvente. Le pressioni che tendono a far scendere il sol- 

 vente della soluzione verso il solvente puro o ad opporsi a tale movimento, 

 attribuendo alle prime il segno -j- alle seconde il segno — , sono: la pres- 

 sione cinetica del solvente della soluzione, ossia tenendo conto della pres- 

 sione e della sua influenza sulla velocità, DjUI/3; l'attrazione che il sol- 

 vente puro esercita sul solvente della soluzione cioè -j-DD,K[; l'attrazione 

 che il solvente della soluzione esercita su se stesso — D'El; l'attrazione che 

 il corpo disciolto esercita sul solvente della soluzione cioè: — DiD 2 K 2 . 



D'altra parte le pressioni che agiscono sul solvente puro e tendono a 

 farlo salire verso la soluzione o ad opporsi a tale movimento sono: la pres- 

 sione cinetica del solvente puro — DVf/3, l'attrazione che esso subisce dal 

 solvente della soluzione e dal corpo disciolto cioè rispettivamente — DD 1 K J ' 

 e — DD 2 K 2 ; l'attrazione che esso esercita su sè stesso cioè-f-D 2 Kl. 



Per l'equilibrio la somma algebrica di queste pressioni dev'esser nulla 

 cioè dev'essere: 



(6) D,U?/3 — DVf/3 = D 2 (D -f D,)K 2 - (D 2 - Df)Kj 



In una Nota antecedente dopo aver dimostrato elementarmente V in- 

 fluenza della pressione sulla velocità molecolare dei liquidi, ammisi come 



